Theorie:
Betrachten wir auch in diesem Kapitel den klassischen Grenzfall. Wie zuvor erwarten wir, dass hier die relativistische Geschwindigkeitsaddition
w = \frac{u + v}{1 + \frac{uv}{c^2}}
für
c \rightarrow \infty bzw. \frac{v}{c} \rightarrow 0
gleich der klassischen Geschwindigkeitsaddition
w = u + v
wird.
Da wir es hier mit zwei Geschwindigkeiten u und v zu tun haben, muss der klassische Grenzfall für beide gelten. Wir erhalten also
also genau die klassische Geschwindigkeitsaddition.
